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Equazioni di Beltrami — Wikipedia

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Original: https://it.wikipedia.org/wiki/Equazioni_di_Beltrami
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Archived: 2026-11-04T03:05:24.846Z
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Le equazioni di Beltrami, conosciute anche come equazioni di Beltrami-Michell, sono delle equazioni utilizzate per la risoluzione di un generico problema elastico in tre dimensioni trattato in teoria dell'elasticità. Per la risoluzione del problema elastico nei solidi, uno degli approcci che si può seguire è il cosiddetto metodo degli sforzi. Detti σ {\displaystyle \sigma } le componenti del vettore sforzo ed ε {\displaystyle \varepsilon } le componenti della deformazione valgono le seguenti equazioni dette rispettivamente equazioni di equilibrio e di congruenza: ∂ σ x x ∂ x + ∂ σ x y ∂ y + ∂ σ x z ∂ z + F x = 0 {\displaystyle {\frac {\partial \sigma _{xx}}{\partial x}}+{\frac {\partial \sigma _{xy}}{\partial y}}+{\frac {\partial \sigma _{xz}}{\partial z}}+F_{x}=0} ∂ σ y x ∂ x + ∂ σ y y ∂ y + ∂ σ y z ∂ z + F y = 0 {\displaystyle {\frac {\partial \sigma _{yx}}{\partial x}}+{\frac {\partial \sigma _{yy}}{\partial y}}+{\frac {\partial \sigma _{yz}}{\partial z}}+F_{y}=0} ∂ σ z x ∂ x + ∂ σ z y ∂ y + ∂ σ z z ∂ z + F z = 0 {\displaystyle {\frac {\partial \sigma _{zx}}{\partial x}}+{\frac {\partial \sigma _{zy}}{\partial y}}+{\frac {\partial \sigma _{zz}}{\partial z}}+F_{z}=0} ∂ 2 ε x y ∂ x ∂ y = ∂ 2 ε x x ∂ y 2 + ∂ 2 ε y y ∂ x 2 {\displaystyle {\frac {\partial ^{2}\varepsilon _{xy}}{\partial x\partial y}}={\frac {\partial ^{2}\varepsilon _{xx}}{\partial y^{2}}}+{\frac {\partial ^{2}\varepsilon _{yy}}{\partial x^{2}}}} dove le x,y,z sono le coordinate di un sistema di riferimento cartesiano ortogonale, le F sono le componenti della forza esterna applicata lungo la terna degli assi. Utilizzando la Legge di Hooke si perviene alle equazioni di Beltrami-Michell per il problema elastico tridimensionale { ∇ 2 σ x x + ( 1 1 + ν ) ∂ 2 Θ ∂ x 2 = − ( ν 1 − ν ) ∇ ⋅ F − 2 ∂ F x ∂ x ∇ 2 σ y y + ( 1 1 + ν ) ∂ 2 Θ ∂ y 2 = − ( ν 1 − ν ) ∇ ⋅ F − 2 ∂ F y ∂ y ∇ 2 σ z z + ( 1 1 + ν ) ∂ 2 Θ ∂ z 2 = − ( ν 1 − ν ) ∇ ⋅ F − 2 ∂ F z ∂ z ∇ 2 σ x y + ( 1 1 + ν ) ∂ 2 Θ ∂ x ∂ y = − ( 1 1 + ν ) ( ∂ F x ∂ y + ∂ F y ∂ x ) ∇ 2 σ y z + ( 1 1 + ν ) ∂ 2 Θ ∂ y ∂ z = − ( 1 1 + ν ) ( ∂ F y ∂ z + ∂ F z ∂ y ) ∇ 2 σ x z + ( 1 1 + ν ) ∂ 2 Θ ∂ x ∂ z = − ( 1 1 + ν ) ( ∂ F x ∂ z + ∂ F z ∂ x ) {\displaystyle {\begin{cases}\nabla ^{2}\sigma _{xx}+\left({\frac {1}{1+\nu }}\right){\frac {\partial ^{2}\Theta }{\partial x^{2}}}=-\left({\frac {\nu }{1-\nu }}\right)\nabla \cdot F-2{\frac {\partial F_{x}}{\partial x}}\\\nabla ^{2}\sigma _{yy}+\left({\frac {1}{1+\nu }}\right){\frac {\partial ^{2}\Theta }{\partial y^{2}}}=-\left({\frac {\nu }{1-\nu }}\right)\nabla \cdot F-2{\frac {\partial F_{y}}{\partial y}}\\\nabla ^{2}\sigma _{zz}+\left({\frac {1}{1+\nu }}\right){\frac {\partial ^{2}\Theta }{\partial z^{2}}}=-\left({\frac {\nu }{1-\nu }}\right)\nabla \cdot F-2{\frac {\partial F_{z}}{\partial z}}\\\nabla ^{2}\sigma _{xy}+\left({\frac {1}{1+\nu }}\right){\frac {\partial ^{2}\Theta }{\partial x\partial y}}=-\left({\frac {1}{1+\nu }}\right)\left({\frac {\partial F_{x}}{\partial y}}+{\frac {\partial F_{y}}{\parti

Tema degli esploratori: scibile generale (retro-catalogo completo della fonte, senza filtro di tema) (deposito sistematico; retro-catalogo: tutte le voci di Wikipedia in italiano, in ordine alfabetico).
Fonte: Wikipedia in italiano, voce «Equazioni di Beltrami» — https://it.wikipedia.org/wiki/Equazioni_di_Beltrami
Wikidata Q3730885 (dati Wikidata in CC0 1.0) — https://www.wikidata.org/wiki/Q3730885
Autori: i contributori di Wikipedia (cronologia: https://it.wikipedia.org/wiki/Equazioni_di_Beltrami?action=history).
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