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Dispersión de Rayleigh — Wikipedia (es)

Source: Wikipedia (es)
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License (as archived): CC-BY-SA-4.0
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La dispersión de Rayleigh, también conocida como esparcimiento de tipo Rayleigh, es la dispersión de la luz visible o cualquier otra radiación electromagnética por partículas cuyo tamaño es mucho menor que la longitud de onda de los fotones dispersados. Ocurre cuando la luz viaja por sólidos y fluidos transparentes, pero se ve con mayor frecuencia en los gases. La dispersión de Rayleigh de la luz solar en la atmósfera es la principal razón de que el cielo se vea azul. Según el electromagnetismo clásico, la dispersión de Rayleigh es el resultado de la polarización eléctrica de las partículas. El campo eléctrico oscilatorio de una onda luminosa actúa sobre las cargas de las partículas provocando que oscilen en la misma frecuencia. La partícula se convierte en un pequeño dipolo radiante cuya radiación visible es la luz dispersada. Desde un punto de vista semiclásico (cuántico) más moderno, la dispersión de Rayleigh puede considerarse la suma de una dispersión elástica pura (línea central de Cabannes) más una dispersión de Raman puramente rotacional con líneas que ocurren cerca de la línea de Cabannes. Si bien el término dispersión está muy extendido en la literatura científica (junto con el anglicismo scattering, que a menudo se encuentra sin traducir en textos en español), el término recomendado por la Real Academia de Ciencias Exactas, Físicas y Naturales es esparcimiento, recomendando el uso de dispersión a la dispersión de la luz en los diversos colores que componen su espectro. Si el tamaño de las partículas es mayor que la longitud de onda, la luz no se separa, no se dispersa en todas las longitudes de onda que la componen, como cuando al atravesar una nube, esta se ve blanca, lo mismo pasa cuando atraviesa los granos de sal y de azúcar. Para que la luz se disperse, el tamaño de las partículas debe ser similar o menor que la longitud de onda. El grado de dispersión de Rayleigh que sufre un rayo de luz depende del tamaño de las partículas y de la longitud de onda de la luz; en concreto, del coeficiente de dispersión y por lo tanto la intensidad de la luz dispersada depende inversamente de la cuarta potencia de la longitud de onda, relación conocida como ley de Rayleigh-Jeans. La dispersión de luz por partículas mayores a un décimo de la longitud de onda se explica con la teoría de Mie, que es una explicación más general de la difusión de radiación electromagnética. La intensidad I de la luz dispersada por una pequeña partícula en un haz de luz de longitud de onda λ e intensidad I0 viene dada por: I=I0(1+cos2θ)2R2(2πλ)4(n2−1n2+2)2(d2)6 donde R es la distancia a la partícula, θ es el ángulo de dispersión, n es el índice de refracción de la partícula y d es el diámetro de la partícula. En el caso de luz polarizada (y si no se puede generalizar) también lo podemos expresar: I=I0|σ(θ,ϕ)|2(2π)2(λR)2 σ(θ,ϕ)=A(θ)sen(ϕ)êϕ+B(θ)cos(ϕ)êθ donde ahora, aparte de los símbolos anteriores tenemos el coeficiente de dispersión σ, y los ángulos en coordenadas esfé

Tema degli esploratori: scibile generale (retro-catalogo completo della fonte, senza filtro di tema) (deposito sistematico; retro-catalogo: tutte le voci di Wikipedia in spagnolo, in ordine alfabetico).
Fonte: Wikipedia in spagnolo, voce «Dispersión de Rayleigh» — https://es.wikipedia.org/wiki/Dispersi%C3%B3n_de_Rayleigh
Wikidata Q193709: «diffusione di un'onda luminosa» (dati Wikidata in CC0 1.0) — https://www.wikidata.org/wiki/Q193709
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